(926)274-88-54
Бесплатная доставка.
Бесплатная сборка.
График работы:
Ежедневно. С 8-00 до 20-00.
Почта: soft_hous@mail.ru
|
|
Звоните! (926)274-88-54 Бесплатная доставка. Бесплатная сборка. |
Ассортимент тканей График работы: Ежедневно. С 8-00 до 20-00. Почта: soft_hous@mail.ru |
  
|
Читальный зал --> Линейные цепи заменяется операторным коэффициентом передачи тока, а изображение э. д. с. - изображением тока источника. Нетрудно видоизменить формулу (16.43) и для расчета принужденных напряжений, обусловленных источником периодической э. д. с. (периодического тока). еШ.В 1  Пример 16.4. Рассчитать напряжение пр (О в схеме рис. 16.10. Параметры схемы: л = 2 Ом; С=1 Ф; напряжение источника e{i) изменяется по пилообразному закону, как по- 11> казано иа рис. 16,  U(t) Рис. 16.10 Рис. 16.11 j t,c
Решение. Изображение переходного напряжения и (/) (р) рСг Р U(p)- Й (Р), где отношение = (р) представляет собой коэффициент передачи напряжения в операторной форме. Закон изменения напряжения источника в первом периоде (рис. 16.11,6) вапишем с помощью единичных функций (период Т= 1): ei(t)=t[l (0-1 {t-T)] = tll (0-1 (/-1)] = 1 (0-(<-1)1(-1)-1 (<-!) Изображение функции < 1 (О По теореме смещения найдем изображения функций (i- 1) 1 (г- 1) и 1 1)J i?[(<-l)l(f-l)]=e-P; i?[l{i-I)] = le-P. Таким образом, изображение функции ex(t) Переходное напряжение в первом периоде и,Ш=<5?-МС (Р)ё\{р)\. Изображение eiip) напряжения ei{t) имеет три слагаемых, причем второе я третье слагаемые получают в результате вычитания функции t-Hi-l) из функции t-1 (О (рис. 16.П, б). В первом периоде функция t-1 (<-1) = 0 и не влияет иа переходное напряжение х (О- Следовательно, при расчете Ui(t) учитываем только первое слагаемое изображении €i (р):
Вычисляя 1 (О как сумму вычетов функции Др+у) Р полюсах р :--- и Ps=0, определим ,(0=2(l-e 2) В при Свободная составляющая напряжения = Res /< > (Р) I(p) 1-е-р так как коэффициент передачи напряжения K (р) имеет только один полюс pj=- 1/2. Если подставить выражения для К< (р) и d , (р), -то получим еР еРе и<,в(0= Res еРе-Р р(р+4)(1-е-Р) р(р + )(1-е-Р) П г, Г еР еР -е-Р) p(p+y) (р + )(еР-1) В. Принужденную составляющую в первом периоде вычислим как разносты 1 )- св(0 = 1пр (0 = 2 + В при 0: = При tT - l принужденное напряжение периодически повторяется § 16.5. Приведение цепи к нулевым начальным условиям Во многих случаях токи и напряжения рассчитывают при переходном процессе, вызванном подключением или отключением какой-либо ветви схемы. Если при этом начальные условия ненулевые, то на основании принципа наложения подключение (отключение) ветви в исходной схеме можно заменить включением источника э. д. с. (источника тока) в схеме с нулевыми начальными условиями. Такая замена упрощает расчет изображений искомых величин, так как не требует учета дополнительных источников, обусловленных ненулевыми начальными условиями.  ирШ upft)  Рис. ,16.12 На рис. 16.12, а показано подключение ветви к активному двухполюснику в момент времени = 0. Напряжение Uj,{t) представляет собой напряжение на зажимах разомкнутого ключа. Можно считать, что закон изменения напряжения Up (t) справедлив и для>-0. Если после замыкания ключа в выделенную ветвь схемы подключить два противоположно направленных источника напряжения Up (t) (рис. 16.12, б), то эти источники не будут влиять на режим цепи. Расчет токов и напряжений с помощью принципа наложения в данной схеме можно свести к расчету токов и напряжений двух схем, показанных на рис. 16.13, а, б. В схеме на рис. 16.13, а токи всех ветвей и напряжения между любой парой узлов не отличаются от соответствующих токов и напряжений схемы на рис. 16.12, а; в частности, в выделенной ветви ток равен нулю. Схема на рис. 16.13, б содержит один источник, подключаемый к пассивному двухполюснику с нулевыми начальными условиями. Таким образом, напряжения и токи при переходном процессе можно рассчитать как сумму соответствующих напряжений и токов в схеме до коммутации (рис. 16.12, а) и в схеме с одни№ источником напряжения (рис. 16.13,6). При этом законы изменения напряжений и токов в схеме до коммутации справедливы для > 0. На рис. 16.14, а показано отключение ветви от активного двухполюсника в момент времени / = 0. Ток i(t) представляет собой ток в выделенной ветви. Если после размыкания ключа в выделенную ветвь подключить два источника тока (рис. 16.14,6), то эти источники не изменят режима-цепи; Расчет токов и напряжений с помощью принципа наложения в схеме на рис. 16.14, б сводится к расчету токов и напряжений двух схем (рис. 16.15, а, б). Схема на рис. 16.15, а эквивалентна схеме до коммутации на рис. 16.14, с. Схема на рис. 16.15, б содержит один источник тока, подключаемый к пассивному двухполюснику с нулевыми начальными условиями. Таким образом, переходные напряжения и токи можно рассчитать как сумму соответствующих напряжений и токов в схеме до коммутации (рис. 16.14, с) и в схеме с одним источником тока (рис. 16.15,6). Законы изменения напряжений и токов в схеме до коммутации считаются справедливыми для / > 0. 
ООО «Мягкий Дом» - это Отечественный производитель мебели. Наша профильная продукция - это диваны еврокнижка. Каждый диван можем изготовить в соответствии с Вашими пожеланияи (размер, ткань и материал). Осуществляем бесплатную доставку и сборку. Звоните! Ежедневно! (926)274-88-54 Продажа и изготовление мебели. Копирование контента сайта запрещено. Авторские права защищаются адвокатской коллегией г. Москвы. |