(926)274-88-54
Бесплатная доставка.
Бесплатная сборка.
График работы:
Ежедневно. С 8-00 до 20-00.
Почта: soft_hous@mail.ru
|
|
Звоните! (926)274-88-54 Бесплатная доставка. Бесплатная сборка. |
Ассортимент тканей График работы: Ежедневно. С 8-00 до 20-00. Почта: soft_hous@mail.ru |
  
|
Читальный зал --> Линейные цепи Из условия сохранения заряда получаем уравнение для начальных значений Ыс, (0+) и Uc, (0+): Ci c. (0 ) + С2 с. (0 ) = Ci(/ = Ci c, (0+)+С2Ыс. (0+). Учитывая, что ыс, (0+) = Ыс (0+), находим с. (0+)=ис, (0+)= с (0)=г;. Характеристическое уравнение цепи (см. рис. 15.И) после коммутации p(Ci + Q+ = 0 имеет корень pi = -\lr{Ci-{-C< и, следовательно, для напряжений Uc, и ыс, при <>0 ( с, р = C5j p = 0) справедливо выражение c,( ) = c.(0 = c(0 = ci+Q- В момент времени < = 0 напряжение ыс, скачкообразно уменьшается, а напряжение ыс, скачкообразно возрастает (рис. 15.13), Такое изменение напряжений обусловлено импульсными токами емкостей, которые возникают в момент < = 0 и осуществляют мгновенное перераспределение зарядов между емкостями. Для схемы на рис. 15.12 условие сохранения (непрерывности) потокосцепления записывается в следующем виде; 1 (0-) -f 2 (0-) = (0+) + (0.), где ¥i = LiJi , ¥a = L2tz,j - потокосцеп-Рис. 15.13 ления индуктивностей Li и Lg, т. е. суммарное поток,осцепление индуктивностей Li п Lz в момент коммутации непрерьшно. Из этого условия получаем уравнение LA, {0~)+UiL, (0-) = 1 = Uit, (04+ Uiu (0+). Так как после коммутации tY, (0+) = it (0+), начальные значения токш /.Ло.)=/.ло.)= .(0)=-(г$. Характеристическое уравнение схемы (см. рис. 15.12) после коммутации p{LiU) + ri-r=Q имеет корень pi = - (ri + ra)/(Li+L2) и, следовательно, для токов и при t>Q справедливо выражение i, (О i, (О i, (О = i, (О + (О i, (0) е- + . где (0) = h (0) - + г) = #(Li/-a - La/-i)/ri (fx+/ а) (х+а). 424 . .  графики токов hAi) и ii{t) показаны на рис. 15.14 при условии, что fi(0)>tLp. В момент коммутации токи изменяются скачкообразно, так как на индуктивностях возникают импульсные напряжения, приводящие к мгновенному перераспределению магнитного потока между индуктивностями. В общем случае условие непрерывности заряда формулируется для зарядов емкостей, входящих в емкостные контуры, следующим образом: алгебраическая сумма зарядов емкостей, присоединенных к любому общему узлу, непрерывна: I]7/(0-) = EC,- c:/0 ) =  - 2 9/ (0-ь) = Е С/Чс, (0+). (15.23) Сумму зарядов qj записывают с учетом положительных направлений напряжений на емкостях анало- Рис. 15.14 гично первому закону Кирхгофа для токов; при этом учитывают только ветви емкостных контуров. Условие непрерывности потокосцепления в общем случае формулируется для потокосцеплений индуктивностей, входящих в индуктивные сечения следующим образом: алгебраическая сумма потокосцеплений индуктивностей в любом замкнутом контуре непрерывна: / I i I Сумму потокосцеплений Wj записывают с учетом положительных направлений токов в индуктивностях и направления обхода контура аналогично второму закону Кирхгофа для напряжений; при этом учитывают только ветви индуктивных сечений. С помощью уравнений вида (15.23) и (15.24), уравнений, составленных по второму закону Кирхгофа для напряжений с(0+) ветвей емкостных контуров, а также уравнений, составленных по первому закону Кирхгофа для токов Ц(0+) ветвей индуктивных сечений, можно определить все начальные значения c,(0+) и Пример 15.6. Составить уравнения для определения начальных значений напряжений на емкостях схемы рис. 15.15. Ре ш е н и е. После замыкания ключа в схеме образуется емкостный контур 6 -С-С-Сз. Для узлов 1 й 2 составим уравнения непрерывности * Емкостные контуры и индуктивные сечения не обязательно образуются в результате коммутации; такие контуры и сечения могут быть в схеме до коммутации. Уравнения (15.23) и (15.24) в этом случае также справедливы зарядов: - Сис, (0-)+СзИс. (0 )=- С, с, (0+)+Сзас, (0+). В этих уравнениях учитываются только емкости контура. По второму закону Кирхгофа для емкостного контура получим уравнение (0+) = с, (0+) + с, (0+) + Са (0+)-с помощью составленных уравнений определим напряжения ы (0,), Cj (+) Cs (+) Р известных значениях и (0 ), ы (0 ), Сз (-) (+)-Емкость Ci не входит в емкостный контур, поэтому ее напряжение непрерывно: с,(0-) = с,(0+)- Пример 16.7. Составить уравнения для определения начальных значений токов в индуктивностях схемы на рис. 15.16. ® Рис. 15.15  Рис. 15.16 Решение. При подключении источника тока / в схеме образуется индуктивное сечение /-Li-L-La-i.4. Рассматривая контуры, показанные на рис. 15.16, составим следующие уравнения непрерывности потокосцеплеч НИИ (учитываются только индуктивности сечения) *: -Li (0 )+f-aL, (0-) =-Wu -VL,(0-) + Vi3(0 ) = VY,(0+) + Vi,(0.); - Wl, (О-)-(0-)=- (0+)-Vi, (Оц.). По первому закону Кирхгофа для сечения получим уравнение J (OJ = r-i. (0+) + L, (0+)+L, (OJ-Lj (0+). с помощью-записанных уравнений определим токи i (0J -f- е, (+)-Индуктивность Le не входит в сечение, поэтому ток непрерывен: (0-) = /l, (0+). Скачкообразное изменение напряжений на емкостях и токов в индуктивностях приводит и к скачкообразному изменению энергий электрического и магнитного полей. Например, в цепи на * Для составления уравнений непрерывности потокосцеплений можно выбрать и другие контуры, содержащие индуктивности Li -j- Li.
ООО «Мягкий Дом» - это Отечественный производитель мебели. Наша профильная продукция - это диваны еврокнижка. Каждый диван можем изготовить в соответствии с Вашими пожеланияи (размер, ткань и материал). Осуществляем бесплатную доставку и сборку. Звоните! Ежедневно! (926)274-88-54 Продажа и изготовление мебели. Копирование контента сайта запрещено. Авторские права защищаются адвокатской коллегией г. Москвы. |