(926)274-88-54
Бесплатная доставка.
Бесплатная сборка.
График работы:
Ежедневно. С 8-00 до 20-00.
Почта: soft_hous@mail.ru
|
|
Звоните! (926)274-88-54 Бесплатная доставка. Бесплатная сборка. |
Ассортимент тканей График работы: Ежедневно. С 8-00 до 20-00. Почта: soft_hous@mail.ru |
  
|
Читальный зал --> Линейные цепи НИКИ тока разомкнуты)*. При l = h проводимость называют входной проводимостью ветви h (относительно зажимов источника э. д. с. S,). При 1фк проводимость gu называют взаимной проводимостью ветвей h и /. В данном случае ghi - gihi т. е. матрица G симметрична. Действительно, = {В [R( ]-i В} = В [R )]-! В = G, (5.12) так как матрица контурных сопротивлений R и, следовательно, матрица [R ]-i симметричны. Безразмерные элементы К*- матрицы К* назьшают коэффициентами передачи тока или коэффициентами распределения тока источника тока, причем Kl!I==Ih/Ji, (5.13) если в цепи действует только один источник тока Ji, а все остальные источники исключены. Между входными и взаимными проводимостями, а также между коэффициентами передачи тока существует связь, обусловленная первым законом Кирхгофа. Так как токи ветвей удовлетворяют соотношению AI-O, элементы матриц G и К должны удовлетворять соотношениям AG( = 0, АК = 0, т. е. алгебраическая сумма входной проводимости /-й ветви gu (коэффициента К) и взаимных проводимостей всех ветвей, имеющих один и тот же общий узел с ветвью / (коэффициентов Кы таких ветвей), равна нулю. Принцип наложения справедлив и для токов в сопротивлениях /л, так как матрица токов в сопротивлениях I, = Iw+Jw = Gi<-b[K<>+ ]J = Gtw + K(Ojw (5.14) где 1-единичная матрица порядка в; К=К + 1. Таким образом, для токов в сопротивлениях можно записать равенства, аналогичные (5.10). Из соотношений (5.9) и (5.14) можно убедиться в применимости принципа наложения для напряжений ветвей и падений напряжений на сопротивлениях (7,, а также получить выражения, дуальные (5.6)-ь (5.9), основываясь на узловых уравнениях (4.18) и равенстве (4.17). Так, матрица напряжений ветвей и = Аф = А [0(у]-1 AJC) - А [С(у)]-1 AG(>ti) (5.15) U(b) = Rjw + K* >( , (5.16) * Реальные источники эдергии могут быть представлены схемами замещения в виде последовательного (параллельного) соединения идеального источ-. ника э. д. с. (тока) и внутреннего сопротивления. При исключении таких! источников (для расчета токов и напряжений от одного источника) в схемах обязательно остаются внутренние сопротивления всех исключаемых источников. К = Ы = АЧС*у)]-А (5.17) . - матрица входных и взаимных сопротивлений; K = [/<:>] = -А[0(у]-1 AGW = -RGC (5.18) - матрица коэффициентов передачи напряжения. Матричное равенство (5.16) эквивалентно в алгебраическим соотношениям: Uh= i] i]/Ck№ h=l, 2, .... в, (5.19) 1=1 1=1 т. е. напряжение любой ветви может быть представлено как сумма составляющих, йбусловленных действием каждого источника в отдельности. Элементы rt матрицы R имеют-размерность сопротивления, причем rHi = VhlJi, (5.20) если в цепи действует только один источник тока Ji, а все другие источники исключены. При l = h сопротивление гп называют входным сопротивлением ветви /г (относительно зажимов источника Jh). При 1фк сопротивление ri называют взаимным сопротивлением ветвей h и /. В данном случае rhi = rih, т. е. матрица входных и взаимных сопротивлений симметрична. Безразмерные элементы /С<> матрицы К называют коэффициентами передачи напряжения или коэффициентами распределения напряжения, причем KtUnlSi, (5.21) если в цепи действует лишь один источник э. д. с. а все остальные источники исключены. Между входными и взаимными сопротивлениями, а также между коэффициентами передачи напряжения имеется связь, обусловленная вторым законом Кирхгофа. Так как напряжения ветвей удовлетворяют уравнению BUC = 0, элементы матриц R и К ) должны удовлетворять соотношениям BR = 0; ВК< > = 0, т. ё. алгебраическая сумма входного сопротивления 1-й ветви гц (коэффициента Кп) и взаимных сопротивлений Гы всех ветвей, образующих с ветвью / один контур (коэффициентов Км), равна нулю. Для падений Напряжений Ur на сопротивлениях справедливы соотношения, аналогичные (5.19). Принцип наложения применим также для контурных токов и узловых потенциалов. Этот принцип обусловлен линейностью уравнений, описывающих цепь, и справедлив для любых величин, связанных линейной зависимостью. Следовательно, им нельзя воспользоваться для расчета мощностей в общем случае, так как мощности являются нелинейными функциями тока или напряжения. Пример 5.2. Вычислить входные и взаимные проводимости и сопротивления, а также коэффициенты передачи тока и напряжения для цепи рис. 5.1, а. Рассчитать по принципу наложения токи и напряжения ветвей. Параметры схемы: Гд = rg = 2 Ом; ,-4 = Гв = 3 Ом; ё\ = 10 В; /3 = 2 А. Решение. На рис. 5.1, б, в показаны две схемы, каждая из которых содержит только один источник.  Рис. 5.1 В схеме с источником э. д. с. ё\ На основании формулы (5.11) 1 , gii = Га + Гв П + Гь g3i=gei=-р;-=0.2 См; 1=51= =0,4 См; й1=0; 1 0,2 См. Вычисляя напряжения на зажимах ветвей в схеме с источником e i и применяя формулу (5.21), рассчитаем коэффициенты передачи напряжения: = 0,2; =0.6: =0.6.
ООО «Мягкий Дом» - это Отечественный производитель мебели. Наша профильная продукция - это диваны еврокнижка. Каждый диван можем изготовить в соответствии с Вашими пожеланияи (размер, ткань и материал). Осуществляем бесплатную доставку и сборку. Звоните! Ежедневно! (926)274-88-54 Продажа и изготовление мебели. Копирование контента сайта запрещено. Авторские права защищаются адвокатской коллегией г. Москвы. |