(926)274-88-54
Бесплатная доставка.
Бесплатная сборка.
График работы:
Ежедневно. С 8-00 до 20-00.
Почта: soft_hous@mail.ru
|
|
Звоните! (926)274-88-54 Бесплатная доставка. Бесплатная сборка. |
Ассортимент тканей График работы: Ежедневно. С 8-00 до 20-00. Почта: soft_hous@mail.ru |
  
|
Читальный зал --> Линейные цепи Продифференцировав это выражение по времени, получим: -(о)-рх + 4ч) = 0 и v-=dx/dt = (i)/. Аналогично можно показать, что фазовая скорость бегущей волны тока равна той же скорости v. Вторые слагаемые в уравнениях (12.19) дают отрицательное значение фазовой скорости, что означает движение волн в сторону уменьшения координаты х. Таким образом, указанные слагаемые можно рассматривать в виде волн, движущихся в противоположных направлениях. Волны, распространяющиеся вдоль линии от источника электрической энергии к приемнику в направлении увеличения координаты х, называют прямыми (падающими), а волны, распространяющиеся в обратном направлении, - обратными (отраженными). Характерной величиной бегущей волны является ее длина к, определяемая расстоянием между ближайшими двумя точками (рис. 12.4), взятыми в направ.аении распространения волны, с фазами колебания, отличающимися на 2п. Следовательно, длину волны можно найти из равенства . [(ot-f,x + ->i]-[at-ix + X)+]=2n, откуда Я = 2л/р, о = со/р = 2п р = X/= Х/Т- Иначе говоря, за один период волна пробегает расстояние, равное длине волны. Аналогично можно получить волновые уравнения для токоз и напряжений, если воспользоваться уравнениями (12.11) и (12.12). Ошовное отличие в соответствующих уравнениях состоит в изменении знака координаты л: и в величинах, постоянных Д и Bg, выраженных через напряжение fg и ток Д. Падающие и отраженные волны тока в общем случае отстают по фазе относительно соответствующих волн напряжения на угол & при его положительном значении. Кроме того, если мгновенное значение напряжения и в любой точке линии равно сумме мгновенных значений напряжений падающей и отраженной волн, то мгновенное значение тока i в любой точке линии равно разности мгновенных.значений тока падающей и отраженной волн, что непосредственно следует из уравнений (12.19). Такое представление установившегося процесса в цепи с распределенными параметрами при синусоидальных функциях тока и напряжения от времени носит формальный характер и определяется мaтeмaтиlecким разложением соответствующих функций. § 12.4. Устансвигшиеся процессы в нагружв.чноГ1 разомкнутой и короткоза!йкяутсн пиниях о петеряии Рабочий режим в любой точке нагруженной линии можно представить как результат наложения режимов в линии при разомкнутом и короткозамкнутой ее конце. Пусть ток /9 = 0, а напряжение в конце линии равно fg. Такой режим часто называют холостым ходом линии. Тогда напряжение и ток в любой точке линий при разомкнутом конце определяют из выражений f/p = и2 ch ух = у f/a {еУ- + е-У); 1 (12.20) где л:-расстояние от конца линии. При коротком замыкании в конце линии (62 = 0, ток равен Д) напряжение и ток в той же точке на расстоянии х от конца линии находят из уравнений  и, = ZM sh = i ZJ., (ev- - е-У-у, /, = 4chYX = /2(e + e--). (12.21) Следовательно, U = 0 + 0; 1 = = /р + /к. Таким образом, наложение режимов при размыкании (холостом ходе) и коротком замыкании линии Рис. 12.5 даст возможность определить напряжение и ток в любой точке линии при любой нагрузке, включен- ной в конце линии. Векторные диаграммы токов и напряжений при разомкнутом и короткозамкнутом конце линии и при нагрузке, строятся по уравнениям (12.17), определяющим напряжение Ох и ток в начале линии. Пусть напряжение 0 совпадает с. осью вещественных величин (рис. 12.5). Тогда напряжение Ох и ток Ix в начале линии можно представить в виде Охр = \ б/ае-е/Р + i- f/e-e-P; (12.22) По этим уравнениям на рис. 12.5 построена векторная диаграмма для разомкнутой линии. Из этой диаграммы видно, -что напряжение Охр равно сумме составляющих O20&f и- U-°e-, а ток 1хр равен разности тех же составляющих, разделенной на комплексное волновое сопротивление Zc = Zc&. При коротком замыкании в конце линии (/72 = 0, ток равен Д), напряжение и ток в начале линии определяют из уравнений Ох. = Zj, sh V/ = IZ0I2 (е - е-); / = /2chTZ = -i/2(ei4e-). 12 п/р. Ионкина, т. I (12.23) Векторная диаграмма для этого случая показана на рис. 12.6. При этом комплексное значение тока /а отстает по фазе от комплексного значения напряжения f/gHa угол фа- На рис. 12.7 даны векторы напряжения Ui и тока Д, полученные путем геометрического суммирования соответствующих векторов при разомкнутой линии и ее коротком замыкании в соответствии с уравнениями (12.24) Интересно отметить, что при индуктивной нагрузке в конце линии угол сдвига фаз ф1 между током Д и напряжением Ох   Рис. 12.6 Рис. 12.7 меньше угла сдвига фаз фа (рис. 12.7), что объясняется влиянием опережающего емкостного тока /ip на режим в линии. При сопротивлении нагрузки Za, равном волновому сопротивлению Zc, напряжение и ток в любой точке линии равны: О = ОеУ; 1 = 1фУ = е, откуда 0/1 = Zc, т. е. f /= = f/a a = Z. Если 0 = 0, то мгновенные значения напряжения и тока в. любой точке линии имеют вид u = ]/ 2[/ae *sin (cof-f рх); iY 2-e=*sm(co-f pjt-i (12.25) Таким образом, при Z = 7.c в линии имеются только прямые волны, движущиеся от источника энергии к приемнику. В этом случае режим работа источника электрической энергии не изменится, если в любом сечении линии включить вместо удаленной части линии сопротивление, равное волновому. Такую нагрузку линии называют согласованной или нагрузкой без отражения*. Для линии с согласованной нагрузкой следует установить соотношение между активной мощностью = t/i/j cos Ь в начале й активной мощностью PUliCGS в конце линий. Поскольку * Все изложенное здесь о линии с согласованной нагрузкой .применимо к бесконечной линии, поскольку в ней не могут возникнуть отраженные волны.
ООО «Мягкий Дом» - это Отечественный производитель мебели. Наша профильная продукция - это диваны еврокнижка. Каждый диван можем изготовить в соответствии с Вашими пожеланияи (размер, ткань и материал). Осуществляем бесплатную доставку и сборку. Звоните! Ежедневно! (926)274-88-54 Продажа и изготовление мебели. Копирование контента сайта запрещено. Авторские права защищаются адвокатской коллегией г. Москвы. |