Читальный зал -->  Цилиндрические электромагнитные экраны 

1 2 3 4 5 [ 6 ] 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64

(1.30), из которых волна выходит или в которые проникает (см. рис. 1.3)

если отражающая поверхность является наружной поверхностью тела, состоящего из -нескольких слоев (см. далее рис. 2.5), разных материалов, то при определении коэффициентов отражения в (1.63) вместо полного сопротивления 2np=Z2 следует подставить входное полное сопротивление Zx слоистой системы

[1.63а)

м вх-.дад

вх Т ЮЛ

Полное сопротивление Zbx рассчитывается по величинам Е12 и Я12 на границе перехода из среды / в среду 2 (рис. 1.7)

Яи \ffmiU=

аналогично расчету полного входного сопротивления системы длинных линий (см. далее табл. 2.2).

Определение граничных условий в большинстве технических задач является не менее трудной проблемой, чем расчет поля.

Метод зеркальных отражений. Из граничных условий (1.57) на основе рис. 1.8,6, в получаем

-f- (ijt, = ,J (i- i\) и i - i - t

(1.64)

откуда i2 = ii=Mi и i=ii = mi, причем

И m = 1 - Л1 =

(1.65)

Если среда / - воздух (jti = Xo), a среда II - имеет постоянную проницаемость jin = jtrM-o>io, то

M = \tLlzll и т = -1-<1.

(1.66)

Используя метод зеркальных отражений, можно определить напряженность магнитного поля на поверхности даже для сложных геометрических систем, для которых поле в воздухе определяется путем замены стали эквивалентными токами Mi, размещаемых непосредствен-

Ряс. 1.8. Метод зеркальных отражений:

а. б, в - определение токов l,=C2Mt; г, д, * -вычерчивание линий поля деАствительного вблизи поверхности стали

тока I

Uo

ч1Г®!

Рис. 1.9. Определение поля методом многократных зеркальных отражений:

а - действительная система; б - поле в воздухе; в-поле в металле с проницаемостью (ij; г -

поле в металле с проницаемостью иц; Alj =

1*1 -1*0 Щ + 1*0

1*11+1*0

но в воздухе. Поле в стали определяется путем замены воздуха эквивалентными токами mi (рис. 1.9). Аналогично определяется поле воздушного пространства, ограниченного стальными плоскостями, установленными под углом я/л (рис. 11.10), где л=1, 2, 3... После установления системы эквивалентных токов i, Mi, Mi, Mi поле в произвольной точке в зоне рассматриваемого угла п/п определяется как суперпозиция полей от всех эквива-

Рис. 1.10. Определение поля тока i в про-странстне, ограниченном двумя стальными плоскостями, пересекающимися под углом

я/п; М =-

лентных токов, размещенных в воздухе.

Зеркальное отражение переменного тока. Метод зеркальных отражений предназначен в принципе для расчета магнитостатических и электростатических полей. Принимая во внимание его простоту и наглядность, метод целесообразно применить и для переменного тока. В этом случае, однако, следует учитывать влияние реакции вихревых токов, которые не только дают эффект мнимого уменьшения проницаемости металла, но также искажают картину поля и изменяют ее фазовые параметры. При применении метода отражений для переменных токов можно использовать в (1.65) так называемые квазипроницаемости iiQ [1.22]. Квазипроницаемость выбирается на основе полуэмпирических исследований, поэтому она не является величиной однозначной. Ее значение зависит от физических и геометрических параметров системы и может приобретать комплексную форму.

Для переменного тока аналогично (1.66) можно записать

Эквивалентный коэффициент отражения Mq может использоваться прежде всего для определения со стороны диэлектрика нормальной составляющей напряженности магнитного поля Я на поверхности стали или касательной составляющей Ht на поверхности металлического проводника (Си, А1). Применение коэффициента tuq для расчета поля внутри металла не рекомендуется из-за малой точности метода (большой разброс значений mq). Имея определенные граничные условия, при помощи коэффициента Mq и уравнений типа (1.13) можно провести анализ поля в металле.

Поскольку поле на поверхности металла рассчитывается в этом случае в виде суперпозиции поля действительного тока i и отраженного Mqi, то вместо Mq более желательно пользоваться средним коэффициентом зеркального отражения

7,= {i -f Mi)/(2i) = (1 + Mq)/2. (1.68)

3-начения Mq, т), являются однозначными для всей поверхности и имеют простое представление только в том случае, когда стенка, вблизи которой протекает переменный ток, а также сам ток удовлетворяют следующим условиям:

1) при (ill->-°о или при большей частоте (f- -оо) тело ведет себя как идеальный диамагнетик, т. е.

Mq = -1; ц-=0; = (1+М)1Ц-М)0. (1.69)

Эти выражения применимы при /50 кГц для стали и при f5 Гц для Си и А] [1.47];

2) тело немагнитное (д,г=11) без вихревых токов (yii = 0); в этом случае

M=0; 71 = 0.5; (.,= 1;

(1.70)

3) ферромагнетик без вихревых токов (nrl, Yn = 0), например магнитопровод из феррита или пакетированный из листов, тогда

M = M = (- l)/(x,-f 1); 71 =

= (1+М)/2; (х = ; (1.71)

4) идеальный ферромагнетик

M=l; 71=.!; (. = сх>. (1.72)

Во всех промежуточных случаях следует учитывать реакцию вихревых токов, уменьшая коэффициент Mq-=1 для массивной стали до значения Mq st=0,44-0,6 (ti=0,7- 0,8) и увеличивая Mq=±-1 для массивной меди до значения Mqcu=-0,9--0,8 (Tj = 0,5-0,1).

Для двух бесконечных полос с переменным током (рис. 1.11) в [1.47] получено общее выражение, которое удовлетворяет всем оговоренным выше условиям. При анализе общей в широком диапазоне значений постоянной затухания волны в металле К (1-14) комплексный коэффициент отражения М отличается значительным разбросом. Для нормальной составляющей поля коэффициент Mq практически постоянен и определяется так:

□С

sin Щу + 1)](11

- 1.

(1.73)

1 2 3 4 5 [ 6 ] 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64

ООО «Мягкий Дом» - это Отечественный производитель мебели. Наша профильная продукция - это диваны еврокнижка. Каждый диван можем изготовить в соответствии с Вашими пожеланияи (размер, ткань и материал). Осуществляем бесплатную доставку и сборку.



Звоните! Ежедневно!
 (926)274-88-54 
Продажа и изготовление мебели.

Копирование контента сайта запрещено.
Авторские права защищаются адвокатской коллегией г. Москвы.