Читальный зал -->  Цилиндрические электромагнитные экраны 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 [ 52 ] 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64

-4-(!/-1/,-/г,)Х

Xln-

(X-Х()Ч-(у-

(х х,-) + ( -(/,-Л,)2]

(£.48)

где i=l, 2, 3, {p[4Ai(Ai+l) + + 1]}; Л1, - суммарный коэффициент зеркального отражения данного тока.

При технических расчетах поля вне обмоток часто можно полное поперечное сечение обмотки с током заменить полным током /,-, сосредоточенным на оси (отрезок АВ на рис. 8.11). Тогда (8.47) и (8.48) упрощаются

Н -

- 1 l/2n

1 = 1

1 = 1

(8.49)

(8.50)

npo-ЭВМ

Процедура составления граммы для цифровых (рис. 8.12) основывается на (8.46) - (8.50). При расчетах можно принять произвольными коэффициенты отражения для каждой из стенки в границах -1A1q-{-1 в соответствии с используемым материалом [см. (1.67) -(1.73)], причем при ферромагнитных стенках (Л1р 0,5-1) большая точность достигается для нормальной к поверхности составляющей Нтп, при хорошо проводящих немагнитных стенках, например медных, алюминиевых (A1q 0,9-0,8), -для тангенциальной составляющей Hmt-При использовании метода отражений в системах с сильным влиянием токов, индуктированных в стенках, например при М -1, Л1о + 1, следует соблюдать осторожность, поскольку токи, отражен-

( Старт~)

Считьгоание данных: p,kj,I;,a,h;, Х;,У! ; коэффициенты отражения для стенок х=0, х=а, у=0, у=Ь; координаты точек х,у для которых производятся вычисления i=l 2,..., п

Расчет N=p[4ki(ki + 1)+1]

Расчет М; для каждой из N обмоток

Расчет Н ; по (8.47)

Расчет Hmyi по (8.48)

Расчет Hm4=S Hmxi i=l

Расчет Hmv=SHmy; ы

Расчет Нт(х.у)/Нп,х+Н

Печать результатов

( Стоп )

Рис. 8.12. Структурная схема расчета поля рассеяния трансформатора методом зеркальных отражений

ные С противоположным знаком, являются фиктивными величинами. Полученные результаты рекомендуется проверить другими способами.

Указанного выше недостатка не имеет метод суперпозиции векторных потенциалов, который оперирует с действительным распределением плотности токов, индуктированных в экранах. В обоих, однако, случаях конечные размеры экранов в направлении оси х требуют более точного трехмерного анализа.

Метод Рота. В этом методе [8.16] за основу принимается поле однослойных (Л1 = Л1о=- 1, рис. 8.11) зеркальных отражений, а также уравнений векторного по-

тенциала при А=Аг; Ах = Ау = 0 О - в бестоковом пространстве;

- в проводнике с током.

Из общего решения

(8.51)

т п

У<{~]пУ- в = rot л. (8.52)

и условия равенства нулю тангенциальных составляюш,их индукции на поверхности стальных стенок частное решение имеет вид

00 00

Л=1 4=1

Ь ду дх

где /1 = 1, 2, 3...; k = l, 2, 3,...; 4to

yi у sin mh(Xt -f g;) - sin rrthXt

sin?ife(i/; + hi)-sintikyi

m, = (/, i)JL. n,(k-\);

aihi

Метод Роговского. Классический метод Роговского [8.15] используется для решения многих задач, связанных с полями рассеяния в машинах, трансформаторах и других электрических устройствах. Система шин в стальной шине (рис. 8.13) заменяется системой распределенной МДС вдоль оси у с периодом /. Из уравнений векторного потенциала

О-в зонах /, , /V; - в зоне /,

(8.54)

J = а сов пру; а

к

sinnp -(-l)sin /71;(8.55)

-Л о

I { ) I

ПСИ

-. 6)

Рис. 8.13. Метод Роговского:

а - действительная система шин с током; б - эквивалентная последовательность зеркальны отражений в горизонтальных плоскостях; в - эквивалентное распределение плотности тока l(y

Решение (8.54) даст для отдельных зон I- IV следующие результаты:

пру\

X COS npy\ -f G e- P-

COS л/7г/;

/1=1

cosnpy.

(8.56)

Из граничных условий определяются постоянные Вп, Сп, Dn, Fn, Gn, Кп- Из (8.56) на основе уравнения 5 = rot Л находятся составляющие индукции Вх, By. Линии Л = const являются одновременно линиями индукции, т. е. силовыми линиями магнитного поля.

8.2. РАСЧЕТ РЕАКТИВНЫХ СОПРОТИВЛЕНИЙ ТРАНСФОРМАТОРА С ПОМОЩЬЮ ЦИФРОВОЙ ЭВМ (МЕТОД РАБИНСА)

Для цилиндрической системы с осевой симметрией (рис. 8.14)

Jl = co

\/( .- I,

Рис. 8.14. Расчетная модель трансформатора:

а -эскиз трансформатора: б - пример распределения МДС В функции высоты г

уравнение векторного потенциала при Лг=Лг = 0 и Ле=Л имеет вид

дг- г дг г*

(8.57)

Если принять распределение плотности тока Je и векторного потенциала Ле вдоль оси Z (рис. 8.14,6) в виде ряда Фурье

m=-; n=l, 2, 3...;

Л9=Лo-f SnCosmz,

(8.58)

TO после подстановки (8.58) в (8.57) получается

0 L J ; (8.59) dr* г dr г*

dr* r dr r*

(8.60)

ДЛЯ каждого п.

Уравнение (8.59) соответствует потоку рассеяния, направленному только вдоль оси г, и дает индуктивность Lo. Уравнение (8.60) определяет наиболее интересную часть потока рассеяния от л-й пространственной гармонической. Общее решение (8.60) имеет вид

Л = С1,(л:) + Щ,(л:)- Ь,(х:).

(8.61)

где х=тг; Ii, Ki - модифицированные функции Бесселя первого и второго рода нулевого порядка; Li (д;) - модифицированная функция Струве [2.1]; С и D - постоянные, определяемые из граничных условий.

Для системы без обмотки 2 (рис. 8.14) решение (8.61) для от-

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 [ 52 ] 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64

ООО «Мягкий Дом» - это Отечественный производитель мебели. Наша профильная продукция - это диваны еврокнижка. Каждый диван можем изготовить в соответствии с Вашими пожеланияи (размер, ткань и материал). Осуществляем бесплатную доставку и сборку.



Звоните! Ежедневно!
 (926)274-88-54 
Продажа и изготовление мебели.

Копирование контента сайта запрещено.
Авторские права защищаются адвокатской коллегией г. Москвы.