Читальный зал -->  Цилиндрические электромагнитные экраны 

1 2 3 4 [ 5 ] 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64

*о Таблица 1.1 Основные уравнения, описывающие массивное металлическое полупространство, на которое падает синусоидальная плоская монохроматическая волна

п/п.

Величина

Металл с магнитной проницаемостью li=const

Сталь, n=)i(W)=var а 1,4; к 0,85

Эквивалентная глубина проникновения, м

Длина волны в металле, м

Х=2пЗ =-1/

Магнитный поток на единицу длины, Вб/м, поперек линий вектора напряженности магнитного поля Н

Фт1=(1-/

2(0Y

Нт. I =

<0Y toY

Потеря активной мощности на единицу поверхности, Вт/м2

2jx 2

2jA. 2

I II Фш! 1

Потребление реактивной мощности на единицу поверхности, вар/м

2y 2 У2ц 2

=*У -=-z-K

IVs 2

Активное и реактивное сопротивление на единицу длины вдоль и поперек тока, Ом-м/м = Ом

Единичное магнитное со противление, А-м/Вб-м= = Гн-1

sir

Таблица 1.2. Показатели степени в уравнении (1.33), аппроксимирующем характеристику намагничивания

	Слабые ПОЛЯ		Сильные поля
Сорт стали	в, Тл,		В. Тл.
	менее		более
Пермаллой	0,35	0.32
Электролитиче-	0,55	0.45
ское железо
Трансформатор-	0,90	0,55
ная сталь
Мягкая сталь	0,60	0,55
Твердая сталь	0,90	0,68

ПО [1.31, 1.43] H = c(V}hHr, (1.56)

где для конструкционной стали с= = 1,05-10- f;nl,77.

В последнее время получен ряд выражений [1.45, 1.30, 1.27], применение которых целесообразно при более точном анализе.

1.3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГРАНИЧНЫХ УСЛОВИЙ

Общей основой электромагнитных расчетов, базирующихся на полевых методах, является теорема о единстве поля и однозначности решений уравнения Максвелла. Условиями получения для данного объема V однозначных решений в форме напряженности электрического поля Е и напряженности магнитного поля Я в произвольном временном интервале от до t являются:

знание начальных величин Ео(х, у, z), Но{х, у, г) в момент /=0 в произвольной точке исследуемого объема V, ограниченного поверхностью А;

знание касательных составляющих вектора Е или Я в произвольной точке, ограничивающих поверхности А по времени от до t, или знание распределения полей Е и Я в наружном объеме, окружающем исследуемый объем V;

знание распределения проницаемости \1{х, у, z), е(х, у, z) и проводимости у{х, у, Z) в объеме V, а также их независимость от времени.

От объема с известным распределением поля переходят к исследуемому объему через граничные условия для нормальных составляющих п и касательных t

2< = 1<;

(1.57) (1.58)

Если на граничной поверхности имеется бесконечно тонкий слой поверхностных токов с плотностью J нов, А/м, или поверхностных зарядов с плотностью (Г, Кл/м, то можно пользоваться зависимостями

Из условий (1.57), (1.58) получаются зависимости между составляющими электромагнитной волны на границе сред (рис. 1.7) падающей, отраженной и проникающей

<пад

<пр.

<пад + <отр = <пр /отр=Л<пад; fii,= -MH

(1.60)

* ая;(1-б1)

(1.62)

Et , = (l+M)E, ,;

, p==(l-M) , 3

причем

М = М = (Z - Z 3 J/(Z p -f Z 3 J

(1.63)

является коэффициентом отражения, где Z an, Znp - полные волновые сопротивления сред (1.25),

	\/ X
	/ 1
©

Рис. 1.7. Отражение и проникновение электромагнитной плоской волны в металлическое ;полупространстшо

1 2 3 4 [ 5 ] 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64

ООО «Мягкий Дом» - это Отечественный производитель мебели. Наша профильная продукция - это диваны еврокнижка. Каждый диван можем изготовить в соответствии с Вашими пожеланияи (размер, ткань и материал). Осуществляем бесплатную доставку и сборку.



Звоните! Ежедневно!
 (926)274-88-54 
Продажа и изготовление мебели.

Копирование контента сайта запрещено.
Авторские права защищаются адвокатской коллегией г. Москвы.