Читальный зал -->  Цилиндрические электромагнитные экраны 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 [ 42 ] 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64

жения для определения вихревыл токов и потерь в роторе с пазами.

Используя симметрию системы относительно плоскости А-А (рис. 6.9), принимаем, что электромагнитное поле в этой плоскости можно рассматривать как двумерное, имеющее только одну составляющую плотности тока JyyEy. В соответствии с этим условием и с учетом (1.13), амплитуда гармонической плотности тока в клиньях (=1) и зубцах (i=2) удовлетворяет уравнению

(6.25)

Jmi/i= если х: -О, а также

при граничных условиях

д дх;

х=Ь, + Ь,; (6.26)

У, , - О, если Z оо; (6.27)

- 1п,п~1пуг- если кЬ,. (6.28) Решение (6.25) имеет вид

2) =

ch (/а. -а, х) Lch(l/a, a,a6i)

(6.29)

ch (Каа -Oi 6j)

X е-

(6.30)

где /о - постоянная интегрирования; a, = l e)i.,-Y,= (!+/)*< .

Если принять, что поверхность ротора гладкая, т. е. 01 = 02, Vi - =V2, то (6.29) и (6.30) переходят в (5.40). Поле вне плоскости А-А рассчитывается из предположения, что благодаря центробежной силе на границах cd и ef существует хороший электрический контакт. На границах cf и de контакт плохой, и можно принять, что ток через эту поверхность не проходит. Тогда для пространства вие плос-

кости А-А примеиимы уравнения для двух составляющих в следующей форме:

d Jn

mxii

dl/*

(6.31a) (6.316) (6.32)

при следующих граничных условиях:

(6.33)

КуЛ> 0. г)=0;

ch (Kai-аах) -а,г , -а

ЗтуЛх. I. г)-0;

JmxA>c. 1,г)~=0;

(6.34) (6.35) (6.36)

1туЛХУ.)туЛ->с.у,г); (6.37)

у- z)= -/ ,,(- . у. Z);

(6.38)

Ch [1/а,а а, (Х-6г-М

ch (l/aja a,a6j

xe-He

J, (K, 0. z)-0; JmxAx. I. г)=0; 7 ,Дх, I, г)--О;

(6.39)

(6.40) (6.41)

(6.42)

+ b,),y.z]; (6.43)

{b y,z)Jm {b,.y,z); (6.44)

- 4i,i+P

mxi -

(6.45)

причем рр-активное сопротивление перехода между зубцом и клином.

Вихревые токи в клиньях. После решения (6.31) и (6.32) методом разделения переменных с использованием граничных условий

(6.33) -(6.37) получены выражения для составляющих плотности тока в клине (t=l) [6.11]

тх, {Х, у, Z) =

= -\]G, (2)- =X

Xsh[/a.= + ()% X

X cos(-L yj, /г = 1, 3, 5..... Л;

(6.46)

ту, (f. {/. z) = = J]G, (2)-2ch

Xsin(),.

X (6.47)

где n=l, 3, 5, ..., N\ G\n{z)-коэффициент аппроксимации, рассчитанный методом наименьших квадратов следующим образом. Из (6.47) и (6.34) при у = /

5]G, (2).2ch[/a.=+(fy X

ch (Каг-aSx)

X(-l) 2-/ Tr

Хе- + е-

.Ch(l/a,2 a,26i)-

. /г=1, 3. 5..... Л.

(6.48)

Если обозначить правую часть (6.48) через f{x) и преобразовать левую часть по уравнению вида

2cha x -е +е , то можно оценить ошибку аппроксимации для каждой величины 0x<,bi как

-,=Hx)-li G. (z)(eV + e- )X

n=l,3

X(- 1) причем

n-1 2

(6.49) (6.50)

Среднеквадратичная ошибка аппроксимации собтавляет, таким образом,

* о * о

(6.51)

Функции Gin(z), минимизирующие ошибку аппроксимации (6.51), находятся из условия

= -f(,;8.-fsSe;)dv=o.

(6.52)

С учетом условия, что каждая из функций G\n{z) может изменяться независимо от остальных, из (6.52) получим [6.11]

2a A () = j/(v)e°>rfY +

4- f{к)€-ndк, т=\, 3, 5,..., Л. (6.53)

п-1 2

m=(-l)

n ni - 1

- On + a

(6.54)

причем a,n* - величина, сопряженная с коэффициентом От-

Из (6.53) получается линейная система (X-fl)/2 уравнений, из которых рассчитываются (Л+1)/2 коэффициентов Gm.

Вихревые токи в зубцах. Аналогичным образом из (6.31) и (6.32), а также граничных условий (6.39) -(6.43) получено в [6.11] выражение для составляющих плотности тока в зубцах (t = 2)

У.г)= 2G, (z)e* . + sh[ (x- ft, - b,)] sin f) ; (6.55)

\ 2/

m = 2, 4, 6..... oo,

)-(-1)] + /.оЪ

Ch(l/a,a ai26i) I

(6.56)

.-K / + IW(20]- (6-57)

Коэффициенты Сгт определяются с помощью аппроксимации методом наименьших квадратов.

Потери мощности. Удельные потери мощности в зубцах или клиньях находятся по выражению

P,{x, у, г) = [1/(2у)](У, .;У;.,Ч-+ i-I. 2. (6.58)

Потери мощности в стыке зубцов с клиньями

Рр{х, z)=PpJ JLu x = b (6.59) где Рр -активное сопротивление перехода.

При помощи описанных выражений в [6.11] рассчитаны кривые распределения плотности тока и потерь мощности в клиньях и зубцах. На основе полученных данных построен график пространственного распределения потерь в роторе, обусловленных обратным полем от установившегося тока обратной последовательности, значение которого составляет 10 % номинального (рис. 6.10).

Рис. 6.10. Распределение плотности потерь мощности на поверхности (г = 0) ротора турбогенератора 700 МВ-А при асимметрии для тока обратной последовательности /? = 0,1/дг (по [6.11])

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 [ 42 ] 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64

ООО «Мягкий Дом» - это Отечественный производитель мебели. Наша профильная продукция - это диваны еврокнижка. Каждый диван можем изготовить в соответствии с Вашими пожеланияи (размер, ткань и материал). Осуществляем бесплатную доставку и сборку.



Звоните! Ежедневно!
 (926)274-88-54 
Продажа и изготовление мебели.

Копирование контента сайта запрещено.
Авторские права защищаются адвокатской коллегией г. Москвы.