Читальный зал -->  Цилиндрические электромагнитные экраны 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 [ 21 ] 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64

Используя обозначения симметричных четырехполюсников в виде Явш/Явт = e°+J*=e°(cosb-)-j sinft), где а - коэффициент подавления в пространстве, b - фазовый коэффициент в пространстве, находят эффективность экранирования в непе-рах (1 Нп=8,686 дБ)

а=1п

\Рн\

(2.45)

Из (2.44) получаются приближенные выражения для экранов других форм:

при малых частотах (d<6=

= K2/( W)

а = In = - In

Явт 1

= 1п

(2.46)

при больших частотах (d>6)

а = 1п

2\/2mS (2.47)

при этом для коробчатого экрана (рис. 2.18) т=1, D=2R, для цилиндрического экрана (см. рис. 2.17) т=2, D=2Ro, для шарового экрана т=3, D-диаметр экрана.

При помощи (2.46) и (2.47) можно решить обратную задачу - нахождение толщины экрана при заданных эффективности а и диаметре D,

Пример 2.6. Измерительное устройство, размещенное в плоской деревянной коробке глубиной 20 см, необходимо экранировать от наружного поля помех при помощи алюминиевого лисга. При частоте f= = 100 кГц коэффициент подавления должен составлять а=6,9 Нп, что соответствует коэффициенту экранирования 1=0,001. Необходимо рассчитать толщину листа экрана.

Решение:

27tI00.10 .0,47t.lO- -34.1(

= 0,265 10- м = 0,265 мм.

Из (2.47)

d = S

a-ln

fi 21/2 /;

= 0,265

6,9-In 1

2 1/2.1.0,265

= 0,348 0,4 Ш.

При изготовлении экрана следует обратить внимание на то, чтобы в нем не было щелей, поскольку в противном случае требуется эффективность экранирования не получается.

2.5. МАГНИТНЫЕ ЭКРАНЫ

Магнитные экраны, называемые также магнитными шунтами, предназначены для отведения мешающего магнитного потока из защищаемого пространства. Для переменных полей магнитные экраны изготовляются шихтованными из электротехнической стали.

2.5.1. Продольные экраны. Простейший метод расчета продольных экранов для поля переменного тока (рис. 2.19) основан на использовании магнитного закона Ома. По схеме замещения делаются следующие условия экранирования [1.22].

Если МДС Fmu действующая вдоль экранированной стальной стенки, постоянна, то потери в экранируемой массивной стенке остаются после экранирования неизменными, т. е. такими же, как и перед экранированием.

Если полный поток Фт1 в стали остается после экранирования таким же, как и перед экранированием, то поток в массивном стальном элементе уменьшается в отношении

/* = -s---

ш1 Rei+Rsi 1

(2.48)

Рис, 2.19. Расчет магнитного экрана [1.22]:

= (! + /)

= (1 +

а потери мощности уменьшаются приблизительно в отношении

(2,49)

где о - число листов трансформаторной стали толщиной 0,35 мм в экране, толщина которого d= = 0,35п; лентная поля.

Например, относительная толщина d ?BT магнитостатического цилиндрического экрана в зависимости от требуемого процентного ослабления

поля /1вт=(Явт/Яг) 100% внутри

экрана составляет [1.21] d 1

6=1/ 2/((uhy) - эквива-глубина проникновения

2.5.2. Поперечные экраны. Экраны, размещаемые поперек линий магнитного потока (рис. 2.20), являются, несомненно, менее эффективными, по сравнению с продольными, особенно если защищаемое пространство имеет большой объем

R К1-4(100-Л )/(Мв,)

(2.50)

2,5.3. Плоские магнитостатиче-ские экраны в двумерном поле.

Поле единичного проводника, расположенного вблизи стальной стенки (рис. 2.21,а), можно представить с помощью равнодействующего поля бесконечных последовательностей эквивалентных отраженных токов [1.22]. В соответствии с теоремой зеркальных отражений (см.

0,6 0,81,0

6 8 10

0 а, мм

Рис, 2.20. Эффективность магнитного экраинроваиви в зависимости от толщины d стенок и диаметра D цилиндрического поперечного экрана

ZdA zd T zd

a+Znd

mi

Zd T Zd

a*Znd

a-Zd

2d J 2d

a+Znd

Zd 1 Zd 1 2d

a+Znd

Рис. 22\. Определение поля проводника вблизи стальной плиты:

а - действительная система; б -токи, возбуждающие поле в пространстве /; в - токи, возбуждающие поле в экране 2; г -токи, возбуждающие поле в пространстве 3 [1.22]

рис. 1.8) на основе первого отражения тока i в плоскости 2=0 (рис. 2.21), можно описать поле в пространстве / с помощью тока i и его отражения Ми размещенного в точке (а, 0), а поле в пространстве 2 с помощью тока ml в точке (-а, 0), причем

М=Ъ:., т = \-М=.

(2.51)

с другой поверхностью экрана (2=4) граничит теперь непосредственно поле фиктивного тока в экране mi. В поверхности z=d отражается только ток mi, создавая в экране 2 поле, которое является суперпозицией полей токов mi в точке (-а, 0), а также Mmi в точке (a-f-2d, 0), причем М, = (,.,-(.,)/(1х,Н-(.,). (2.52)

В пространстве 3 возникает поле дополняющего тока, размещенного в точке (-а, 0), причем

т,= 1-М, = 2,х,/(. + (.,). (2.53)

Ток Mimi в свою очередь отражается от поверхности 2=0, создавая поле в экране 2 последовательностью фиктивных токов mi, Mzmi, а также M\M2mi=-MMmi в точке [-{a-\-2d), 0], причем

М, = (уг - V.)liy: 4- f.) = - М. (2.54)

Одновременно поле в пространстве / становится суперпозицией полей токов /, Mi от первого отражения, а также фиктивного тока miMmi в точке (a-f2d, 0), где

т, = 1 -M, = \+M = 2v.J(v. + H)-

(2.55)

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 [ 21 ] 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64

ООО «Мягкий Дом» - это Отечественный производитель мебели. Наша профильная продукция - это диваны еврокнижка. Каждый диван можем изготовить в соответствии с Вашими пожеланияи (размер, ткань и материал). Осуществляем бесплатную доставку и сборку.



Звоните! Ежедневно!
 (926)274-88-54 
Продажа и изготовление мебели.

Копирование контента сайта запрещено.
Авторские права защищаются адвокатской коллегией г. Москвы.