Звоните! 
 (926)274-88-54 
 Бесплатная доставка. 
 Бесплатная сборка. 
Ассортимент тканей

График работы:
Ежедневно. С 8-00 до 20-00.
Почта: soft_hous@mail.ru
Читальный зал -->  Цилиндрические электромагнитные экраны 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 [ 17 ] 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64

100 \


kd=0,01 1

0,7 I

0,2 0, 0,6 kz/kd

0,2 ,4> 0,6 kz/kd

0,2 0,6 kz/kd

Рис. 2.8. Функции распределения плотности активной мощности гг =-J [/- в экранах:

2у 2

односторонних <р,; б - двусторонних сиииетричных ф; в - двусторонних антисимметричных фз

ОТ 4 ДО 3 мм, при условии, ЧТО напряженность магнитного поля на поверхности экрана не меняется.


Решение. При частоте 50 Гц

постоянная Йси= К>оТ г/2 *:

1 см-, т. е. Ы<1. Тогда по (2.23) и табл. 2.1 (строка 15, графа 4)

sh 2kd + %\n2kd ch2kd - cos2kd~

ShO,6 + SinO,6 g ggg.

~ch0,6 - cos 0,6 ~ sh0.8 + sin0,8

ch 0,8-cos 0,8

=2,504;

:J!2.ME. 1,332 или 2,504

fed.

fed.

-= 1.333.

Рис. 2.9. Функции активной x в реактивной

5 мощности cos у = р====: в одностороннем экране в зависимости от толщины d;

1 = Щ- - 5i = ?y 2---

Двустороннее падение электромагнитной волны. Если на плоский экран падает электромагнитная волна с двух сторон, то равнодействующее распределение поля внутри экрана является суперпозицией процессов (2.20). При этом к выражениям Hm{z) и £ (2) следует добавить выражения Hm{z), Em{z), где zd-z.



0,8 0,S

-0,2 -0,U

,ka=-Odo 0,7

1* \ /

В /Ш

- v(ASSs?5 20 10

0,2 0,

0,S 0,8 1,0


-1 -


OmiO)

Jm(d)

1 1

J/vs 1 1. 1

Рис. 2.10, Действие двустороннего симметричного экрана:

о - распределение поля Я (г) внутри экрана; б - распределение плотности тока /т(); s - величины и 1 на поверхностях г=0 и г=й в зависимости от толщины экрана d; Н J, - поверхностные значения при d-*oo

При этом различают два основных случая: симметричное распределение поля Я (табл. 2.1, графа 4, рис. 2.10) и антисимметричное распределение поля Я (табл. 2.1, графа 5, рис.2.11). Первый случай может наблюдаться в сердечнике транс-форматора, второй -в шине с током или в пазу электрического двигателя.

Распределение плотности мощности внутри экрана (рис. 2.8,6 и в, табл. 2.1, строка 14, графы 4 и 5) определится из выражения .р. Суммарная активная Pi и реактивная Qi мощности (рис. 2.12 и 2.13) на 1 м, выделяемые в экране, определяются по теореме Пойнтинга.

В двусторонних экранах (табл. 2.1, строка 15, графа 5) векторы Пойнтинга S , формирующие плотность проникающей через противоположные поверхности мощности, взаимоуничтожаются в центральной плоскости экрана. Мощность в экране равняется, таким образом, сумме векторов Пойнтинга на обеих поверхностях. Поскольку поле

симметричное, сумма векторов 2S = 2S{d).

Если поле несимметричное, принцип суперпозиции также применим. Однако в (2.20) должны представляться разные поверхностные значения Hmsi и Hmsii [сравним выражение (4.10) и табл. 2.1, графы 5, 6].

Многослойный плоский экран. Волновые методы расчета экранов благодаря возможности использовать принцип суперпозиции позволяют получать более общие выражения для многослойных систем (см. рис. 2.5). Получение выражений иллюстрируется на примере единичного одностороннего экрана (рис. 2.14). В пространстве / (см. рис. 2.5) в соответствии с (2.3) и (2.5) возникает волна

m,пp = -5.e-г.

(2.26)




ИтО)

I I I

0,2 0,i- 0,6 kz/kd 5)

1 3 If

Рис. 2.11. Действие двустороннего антисимметричного экрана:

о - распределение поля Я (г) внутри экрана; б - распределение плотности тока 1(.г); в - величины Н, и J, на поверхностях г=0. z=d в зависимости от толщины экрана d\ Н. / - поверхностные значения при d-*oa

бегущая в направлений оси со скоростью о = /<0/Г а также встречная волва

(2.27)

Полное волновое сопротивление t-ro слоя

2 = £..-/ г=№./Г,.

(2.28)

Бегущая волна после встречи с поверхностью другой среды частично отражается с коэффициентом (1.63)

M = (Z-Z )/(Z+Z ,J.

частично проникает с коэффициентом

Лагр = £пад = 1+М = = 2Z/(Z+Z). 60

(2.29)

Для единичного экрана равнодействующие волны определяются суперпозицией падающих, отраженных и проникающих волн (рис. 2.14). Волна в среде / является суммой первичной падающей волны Emp\=EmspQ~, отраженной волны £mei=£mpi(2=0)Af,2ei-> = =EmspMi2e, а также бесконечного ряда волн, обусловленных внутренним отражением в среде 2. Последние можно представить бесконечным геометрическим рядом

0=1 -(-М Л1 е-2г.< +

+ (М М е- Г + (Л1 М е-2г><)+...

... + (Л1 М е-2г.<) =

= 1-Л...е-. > (2-2)

Полное поле в среде /, таким образом,

ЕтЛг)==Ер, + Е,-\-

+ E ,iV.,M iV,.oe-2r.<er.e =



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 [ 17 ] 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64



ООО «Мягкий Дом» - это Отечественный производитель мебели. Наша профильная продукция - это диваны еврокнижка. Каждый диван можем изготовить в соответствии с Вашими пожеланияи (размер, ткань и материал). Осуществляем бесплатную доставку и сборку.



Звоните! Ежедневно!
 (926)274-88-54 
Продажа и изготовление мебели.


Копирование контента сайта запрещено.
Авторские права защищаются адвокатской коллегией г. Москвы
.